|
公司基本資料信息
|
||||||||||||||||||||||||||||||
可以看出，鑄件的溫度場隨時間而變化，為不穩(wěn)定溫度場。鑄件斷面上的溫度場
也稱溫度分布曲線。如果鑄件均勻壁兩側(cè)的冷卻條件相同，則任何時刻的溫度分布曲線
對鑄件壁厚的軸線是對稱的。溫度場的變化速率，即為表征鑄件冷卻強度的溫度梯度。
溫度場能更直觀地顯示出凝固過程的情況。
圖１３１所示是鑄件的凝固動態(tài)曲線，也是根據(jù)直接測量的溫度時間曲線繪制的：首先
圖１３１（ａ）上給出合金的液相線和固相線溫度，把二直線與溫度時間曲線相交的各點分
標注在圖１３１（ｂ）（ｘ／Ｒ，τ）坐標系上，再將各點連接起來，即得凝固動態(tài)曲線?？v坐標
子ｘ是鑄件表面向中心方向的距離，分母Ｒ是鑄件壁厚之半或圓柱體和球體的半徑。因
固是從鑄件壁兩側(cè)同時向中心進行，所以ｘ／Ｒ＝１表示已凝固至鑄件中心。
１金屬晶體中的原子結(jié)合、加熱膨脹、熔化
晶體的結(jié)構(gòu)和性能主要決定于組成晶體的原子結(jié)構(gòu)和它們之間的相互作用力與熱運動。
各種不同的晶體其結(jié)合力的類型和大小是不同的。但是在任何晶體中，兩個原子間的相互作
圖１１?。痢ⅲ略幼饔昧Γ坪?/p>
勢能Ｗ 與原子間距Ｒ的關(guān)系
用力或相互作用勢能與它們之間距離的關(guān)系在性質(zhì)上是相同的，如圖１１所示。圖１１（ａ）
表示原子間相互作用力Ｆ隨原子間距離Ｒ的變化規(guī)律。當兩個原子相距無窮遠時，相互作
用力為零，當兩原子靠近時，原子間產(chǎn)生吸引力 （Ｆ＜０），
并隨距離的縮短而增大。隨著距離的繼續(xù)縮短，到達Ｒ＝
Ｒ１ 時，吸引力大。
當ｄσｄｔ＜０，即溶質(zhì)濃度增加，引起表面張力減少時，Γ＞０，為正吸附。ｄσｄｔ＞０，即溶質(zhì)
增加，引起表面張力增大時，Γ＜０，為負吸附。由此可知，所謂正吸附就是溶質(zhì)元素
面上的濃度大于在液體內(nèi)部的濃度，負吸附則是溶質(zhì)元素在表面上的濃度小于在內(nèi)部的
。因此，表面活性物質(zhì)具有正吸附作用；而非表面活性物質(zhì)具有負吸附作用。
溶質(zhì)的原子體積大于溶劑的原子體積時，由于它對溶劑晶格的歪曲，使勢能增加。但
系統(tǒng)總是向減小自由能方向自發(fā)進行，因而，這些體積較大的原子總是傾向于被排擠到
，在表面富集———正吸附。由于這些原子體積大，表面張力低，使整個系統(tǒng)的表面張力
。這也可以用表面層原子受力不對稱性程度加以解釋。
